Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES RESNICK, HALLIDAY, KRANE, FÍSICA, 4.ED., LTC, RIO DE JANEIRO, 1996. FÍSICA 2 CAPÍTULO 15 – OSCILAÇÕES 53. Um pêndulo físico tem dois pontos possíveis de suspensão; um é fixo e o outro ajustável ao longo do comprimento do pêndulo, conforme a Fig. 38. Quando gira em torno da suspensão fixa, o pêndulo tem período T. Invertendo-se o pêndulo, de modo que passe a girar em torno da suspensão ajustável, consegue-se, por tentativas, fazê-lo oscilar com o mesmo período T. Mostre que a aceleração da gravidade pode ser escrita na forma 4π 2 L g= 2 T onde L é a distância entre as duas suspensões. Note que g pode ser medido desta maneira, sem necessidade do conhecimento do momento de inércia do pêndulo ou qualquer das outras dimensões, com exceção de L. (Pág. 23) Solução. Considere o seguinte esquema da situação: T, IA T, IB A B hB CM hA CM B A Aplicando-se o teorema dos eixos paralelos, podemos obter os momentos de inércia do pêndulo em relação aos eixos A e B: = I A I CM + MhA2 ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 2 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 15 – Oscilações 1 Problemas Resolvidos de Física Prof. Anderson Coser Gaudio – Depto. Física – UFES = I B I CM + MhB2 Logo: I A − I= M ( hA2 − hB2= ) M ( hA + hB )( hA − hB ) B (1) O período de oscilação do pêndulo A vale: T = 2π IA MghA Logo: MghAT 2 4π 2 De forma semelhante para o pêndulo B temos: IA = MghBT 2 IB = 4π 2 Logo: MgT 2 ( hA − hb ) 4π 2 Igualando-se (1) e (2): I= A − IB (2) MgT 2 ( hA − hb=) M ( hA + hB )( hA − hB ) 4π 2 Reconhecendo-se que hA + hB = L e simplificando-se a expressão: gT 2 =L 4π 2 g= 4π 2 L T2 ________________________________________________________________________________________________________ Resnick, Halliday, Krane - Física 2 - 4a Ed. - LTC - 1996. Cap. 15 – Oscilações 2