ENGC34 – ELETROMAGNETISMO APLICADO Velocidade de Fase e de Grupo Prof. Dr. Vitaly F. Rodríguez-Esquerre Uma onda eletromagnética só tem informação se alguma das suas propriedades é alterada através do processo denominado modulação, que consiste em alterar a amplitude, frequencia ou fase da onda. Veja por exemplo a modulação por amplitude devido a um sinal digital cos 0t tempo frequência portadora 0 t informação 2 t sinal modulado 0 0 Analisando o espectro de frequências do sinal modulado, vemos que a maior parte da energia se encontra distribuída entre os primeiros cruzamentos por zero. Dessa forma podemos simplificar nossa análise considerando um sinal mais simples, com a mesma largura de banda tempo portadora cos t 0 0 0 frequência 0 cos t informação 2 t sinal modulado 0 0 Observando o espectro do sinal modulado, que corresponde a onda enviada desde o tranmissor para o receptor pode-se escrever de forma geral, f ( z, t ) Re e j 0 t jk 0 z e e j 0 t jk 0 z e na saída do transmissor (z=0) pode ser escrita como, f ( z 0, t ) Re e j 0 t e j 0 t f ( z 0, t ) cos 0 t cos 0 t Utilizando a identidade f z 0, t cos 0t cos t sin 0t sin t Obtem-se cos 0t cos t sin 0t sin t f ( z 0, t ) 2cos 0t cos t f ( z 0, t ) 2cos 0t cos t Considerando que <<0, o vetor de onda k na vizinhança de 0, será aproximado usando expansão de series de Taylor de primeira ordem, k 0 k 0 dk d 0 resultando em um sinal que pode ser descrito pela seguinte expressão para qualquer instante de tempo e emqualquer posição z, dk dk z j k 0 z j k 0 d d j 0 t j 0 t 0 0 f ( z, t ) Re e e e e dk dk z j k 0 z j k 0 d d j 0 t j 0 t 0 0 f ( z, t ) Re e e e e dk z f ( z, t ) cos 0 t k 0 d 0 dk z cos 0 t k 0 d 0 dk f ( z , t ) cos 0t k 0 z t t z d 0 dk cos 0t k 0 z t t d 0 z Utilizando a identidade dk f ( z, t ) cos 0t k 0 z cos t d 0 z dk sin 0t k 0 z sin t z d 0 dk cos 0t k 0 z cos t z d 0 dk sin 0t k 0 z sin t z d 0 Obtem-se então dk f ( z, t ) 2cos 0t k 0 z cos t d 0 z dk f ( z, t ) 2cos 0t k 0 z cos t d 0 z Analisando a expressão final, percebe-se que cada coseno, que corresponde à portadora e à informação, sofre um atraso denominado de atraso de fase e de grupo, respectivamente, f ( z, t ) 2cos 0 t p cos t g Onde, p k 0 0 z g dk d z 0 Desta forma, definimos as velocidades de fase e de grupo da seguinte maneira, 0 vp k 0 d vg dk 0 vg = d0 / dk(0) 0 k() vp = 0 / k(0) k(0) O ponto preto se desloca comvelocidade de fase (acompanha a fase) O ponto vermelho se desloca com velocidade de grupo (acompanha a envoltoria) Velocidade de fase = velocidade de grupo http://newton.ex.ac.uk/teaching/au/phy1106/animationpages/wavepacket_ no_dispersion.html O ponto preto se desloca comvelocidade de fase (acompanha a fase) O ponto vermelho se desloca com velocidade de grupo (acompanha a envoltoria) Velocidade de fase > velocidade de grupo http://newton.ex.ac.uk/teaching/resources/au/phy1106/animationpages/an imations/normal_dispersion.gif O ponto vermelho se desloca com velocidade de fase (acompanha a fase) O ponto preto se desloca com velocidade de grupo (acompanha a envoltoria) Velocidade de fase < velocidade de grupo http://newton.ex.ac.uk/teaching/au/phy1106/animationpages/wavepacket_ anomalous_dispersion.html