01. Sobre um corpo de 2,5 Kg de massa atuam, em sentidos opostos de uma mesma direção, duas forças de intensidades 150,40N e 50,40N, respectivamente. A opção que oferece o módulo da aceleração resultante com o número correto de algarismos significativos é: a) 40,00m/s2 b) 40m/s2 c) 0,4 . 10m/s2 2 2 d) 40,0m/s e) 40,000m/s Solução: 1 v 2 = 25 − 2.10.0,8 .0,6 + 0,8 3 v2 = 25-16∴vQ = 3m/s tsubida = 0,24s até parar; (lançamento oblíquo) Tempo total: TT = T1 + Tsubida = 0,44s ALTERNATIVA D 03. A figura mostra uma pista de corrida A B C D E F, com seus trechos a F2 t1 = 0,20s retilíneos e circulares percorridos por um atleta desde o ponto A, de onde parte do repouso, até a chegada em F, onde pára. Os trechos BC, CD e DE são percorridos com a mesma velocidade de módulo constante. F1 m Aplicando a 2ª lei de Newton, temos: a= F1 − F2 150,40 − 50,40 = m 2,5 a= 100,00 = 40m / s2 2,5 Com 2 algarismos significativos. ALTERNATIVA B 02. A partir do nível P, com velocidade inicial de 5m/s, um corpo sobe a superfície de um plano inclinado PQ de 0,8m de comprimento. Sabe-se que o coeficiente de atrito entre o plano e o corpo é igual a 1/3. Considere a aceleração da gravidade g = 10m/s2, senθ = 0,8, cosθ =0,6, e que o ar não oferece resistência. O tempo mínimo de percurso do corpo para que se torne nula a componente vertical de sua velocidade é: a) 0,20s. b) 0,24s. c) 0,40s. d) 0,44s. Solução: vQ Q θ 0,8m vp θ Dados: v0 = 5m/s PQ = 0,8m senθ = 0,8 cosθ = 0,6 g = 10m/s2 µ = 1/3 2 Emec p = ∆EC = τfat + τp = - µmgcosθ.0,8 - mgsenθ.0,8 Ecf – Ec0 = - mg (µcosθ + senθ). 0,8 mv 2 mv 20 − = −mg0,8 (µ cos θ + sen θ) 2 2 t= v0 − v 5−3 = a g(µ cos θ + sen θ) Solução: Nos trechos AB e EF há aceleração tangencial, ou seja, há alteração no módulo da velocidade. Nos trechos BC e DE há apenas aceleração centrípeta, mas o módulo da velocidade não se altera. Assim, podemos considerar como acelerado (movimento com alteração do módulo da velocidade) apenas nos trechos AB e EF. I - FALSA. No trecho AB, movimento acelerado com vetor aceleração apontado para Norte(N); no trecho EF, movimento retardado com vetor aceleração no sentdo contrário ao movimento (N). II – VERDADEIRA. Nos trechos BC e DE há força centrípeta, aceleração centrípeta apontando para o centro de curvatura. III – VERDADEIRA. ALTERNATIVA D 04. Considere que num tiro de mv 0 25m = = Ec 0 2 2 V2 = v02 – 2g.08(µcosθ + senθ) ⇒ v = v0 – at e) 0,48s. Considere as seguintes afirmações: I. O movimento do atleta é acelerado nos trechos AB, BC, DE, e EF. II. O sentido da aceleração vetorial média do movimento do atleta é o mesmo nos trechos AB e EF. III. O sentido da aceleração vetorial média do movimento do atleta é para sudeste no trecho BC, e , para sudoeste, no DE. a) apenas a I. b) apenas a I e II. c) apenas a I e III. d) apenas a II e III. e) todas. ⇒ revólver, a bala percorre trajetória retilínea com velocidade V constante, desde o ponto inicial P até o alvo Q. Mostrados na figura, o aparelho M1 registra simultaneamente o sinal sonoro do disparo e o do impacto da vala no alvo, o mesmo ocorrendo com o aparelho M2. Sendo Vs a velocidade do som no ar, então a razão entre as respectivas distâncias dos aparelhos M1 e M2 em relação ao alvo Q é: a) VS (V-VS) / (V2-VS2). b) VS (VS-V) / (V2-VS2). 1 ITA 2007 Física c) V (V-VS) / (VS2-V2). d) VS (V+VS) / (V2-VS2). e) VS (V-VS) / (V2+VS2). Equilíbrio na situação 2: ΣM = 0 = P2.50 – P.50 – PI(150-1,6.X2) Solução: 50m = 1800 – 16X2 (2) Substituindo (1) em (2) temos m = 1,6Kg 60.50 − m.5000 = −100.150 + 100.1,6.x 2 ALTERNATIVA D ITA 2007 06. No arranjo mostrado na figura com duas polias, I dio inextensível e sem peso sustenta a massa M e, também, simetricamente, as duas massas m, em equilíbrio estático. Desprezando o atrito de qualquer natureza, o valor h da distância entre os pontos P e Q vale: X = VS.TI x x + dI d = + I VS V VS TI = (x + dI ) 2 T2 + d2 2 (1) a) ML / 4m2 − M2 . (x + dI ) + = d2 (2) b) L. VS V VS 1 1 1 1 (1) ⇒ x. − = dI + ⇒ VS V VS V V + VS x.(V − VS ) = dI (V + VS )⇒ x = dI. V − VS (2) ⇒ (x + dI )2 + d2 2 VS (3) ⇒ x + dI = 2 = (x + dI )2 V2 + d2 2 V2 2 + c) ML / M2 − 4m2 . (3) 2 .(x + dI ).d2 V .VS dI .V + dI .VS + dI V − dI VS 2dI V = V − VS V − VS 1 1 2d2 − = V 2 V 2 V.VS S (2) ⇒ (x + dI ). d) mL / 4m2 − M2 . e) ML / 2m2 − M2 . Solução: θ T T TI Substituindo (3) temos: TI T 2 .dI .V V 2 − VS 2 2 .d2 . = V − VS V 2 VS 2 V .VS ⇒ (V − VS ) dI = VS . 2 2 d2 V − VS Mg mg ALTERNATIVA A Condição do Equilíbrio: * Mg = T’1 ⇒ Mg = 2mg · Cos θ 05. Na experiência ide- * 2TCosθ = T’1∴ Cosθ = 2m alizada na figura, um halterofilista sustenta, pelo ponto M, um conjunto em equilíbrio estático composto de uma barra rígida e uniforme, de um peso P1 = 100N na extremidade a 50cm de M, e de um peso P2 = 60N, na posição x2 indicada.A seguir, o mesmo equilíbrio estático é verificado dispondo-se, agora, o P2 na posição original de P1, passando este à posição de distância x1 = 1,6 x2 da extremidade N. Sendo de 200cm o comprimento da barra e g = 10m/s2 a aceleração da gravidade, a amssa da barra é de: a) 0,5Kg b) 1,0Kg c) 1,5Kg d) 1,6Kg e) 2,0Kg. Solução: Situação 1: Condição de equilíbrio de rotação com eixo no ponto M. ΣM = 0 = PI.50 – P.50 – P2.(150-X2) P.50 = 5000 – 60.150 + 60. X2 X2 = 200 + 25m 3 2 (1) M Senθ = 1 − cos 2 θ ⇒ senθ = 1 − M2 senθ ∴ tgθ = = cos θ 4m2 4m2 − M2 M L h θ Mas, Do triângulo retângulo, segue que: tgθ = L = h 4m2 − M2 ⇒h= M M⋅L 4m2 − M2 ALTERNATIVA A 07. Uma bala de massa m e velocidade v é disparada contra um bloco 0 de massa M, que inicialmente e encontra em repouso na borda de um poste de altura h, conforme mostra a figura. A bala aloja-se no bloco que, devido ao impacto, cai no solo. Sendo g a aceleração da gravidade, e não havendo atrito e nem resistência de qualquer outra natureza, o módulo da velocidade com que o conjunto atinge o solo vale: 2 mv 0 + 2gh. m+M v02 + b) 2ghm 2 (m + M)2 2 2 m.V2 Q = Ec ⇒m.c.∆θ + x.m.L = . 3 3 2 . ⇒ 0,02 .1000 .4 .300 + x.6.4 .1000 = 2mgh + . M 300 2 3 c) v02 d) v 0 2 + 2gh. x = 0,25 ALTERNATIVA B e) mv 0 2 + 2gh. m+M 10. Uma bolinha de massa M é colocada na extremidade de dois elásticos iguais de borracha, cada qual de comprimento L/2, quando na posição horizontal. Desprezando o peso da bolinha, esta permanece apenas sob a ação da tensão T dos elásticos e executa no plano vertical um movimento harmônico simples, tal que senθ ≅ tgθ. Considerando que a tensão não se altera durante o movimento, o período deste vale: Solução: Conservação da quantidade de movimento m .V0 mV0 = (M+m)VX ∴ VX = m+M Cálculo da velocidade vertical ao tocar o chão: VY2 = 02 + 2gh ⇒ VY2 = 2gh Por Pitágoras: 2 mV0 2 2 VY + VX ⇒ V = + 2gh m+M V= ALTERNATIVA: A 08. Projetado para subir com velocidade média constante a uma altura de 32m em 40s, um elevador consome a potência de 8,5kW de seu motor. Considere seja de 370Kg a massa do elevador vazio e a aceleração da gravidade g = 10m/s2. Nessas condições, o número máximo de passageiros, de 70Kg cada um, a ser transportado pelo elevador é: a) 7. d) 10. b) 8. e) 11. ∆h 32 ∴ Vm = = 0,8m / s 40 ∆t De Pot = F.Vm, vem: F= 4ML . T b) 2π ML . 4T d) 2π ML . 2T e) 2π 2ML . T Pot 8500 ⇒F= ∴ F = 10.625N Vm 0,8 Mas F ≥ Ptotal = (MELE + N.M)g ⇒ 10.625 ≥ 10(370 + N · 70) N ≤ 9,89 ⇒ N = 9 ALTERNATIVA C 09. Um corpo indeformável em repouso é atingido por um projétil metálico com a velocidade de 300m/s e a temperatura de 0ºC. Sabe-se que, devido ao impacto, 1/3 da energia cinética é absorvida pelo corpo e o restante transforma-se em calor, fundindo parcialmente o projétil. O metal tem ponto de fusão tf = 300ºC, calor específico c = 0,02cal/g ºC e calor latente de fusão Lf = 6cal/g. Considerando 1 cal ≅ 4J, a fração x da massa total do projétil metálico que se funde é tal que: a) x < 0,25. b) x = 0,25. c) 0,25 < x < 0,5. d) x = 0,5. e) x > 0,5. Solução: Pelo enunciado, a energia cinética inicial da bala foi transferida (em parte) para o corpo e o restante (2/3) virou energia térmica da bala. c) 2π ML . T Solução: T θ c) 9. Solução: Vm = a) 2π T Y Fr = 2.T.senθ ≅ 2.T T = 2π Y 4TY 4T = ≡ K.Y ⇒ K = L L L 2 Lm m = 2π k 4T ALTERNATIVA B 11. Numa cozinha industrial, a água de um caldeirão é aquecida de 10ºC a 20ºC, sendo misturada, em seguida, à água a 80ºC de um segundo caldeirão, resultando 10 l de água a 32ºC, após a mistura. Considere haja troca de calor apenas entre as duas porções de água misturadas e que densidade absoluta da água, de 1 kg/ l, não varia com a temperatura, sendo, ainda, seu calor específico c=1,0 cal g-1 ºC-1. A quantidade de calor recebida pela água do primeiro caldeirão ao ser aquecida até 20ºC é de: a) 20 kcal b) 50 kcal c) 60 kcal d) 80 kcal e) 120 kcal Solução QT = 0 ⇒ dA . V1 . C . (32 – 20) + dA . V2 . C . (32 – 80) = 0 ⇒ V1 . 12 = V2 . 48 ⇒ V1 = 4V2 ⇒ V1 = 4V2 ⇒ V1 = 8 Q = 8000 . 1 . (30 – 20) = 80kcal ALTERNATIVA D 12. A água de um rio encontra-se a uma velocidade inicial V constante, quando despenca de uma altura de 80 m, convertendo toda a sua energia mecânica em calor. Este calor é integralmente absorvido pela água, resultando em um aumento de 1K de sua temperatura. Considerando 1 cal4J, 3 ITA 2007 a) aceleração da gravidade g=10m/s2 e calor específico da água c=1,0 cal g-1ºC-1, calcula-se que a velocidade inicial da água V é de: a) 10 2 m/s b) 20 m/s d) 10 3 2 m/s c) 50 m/s ⇒n1. α+n1.ψ1 ≅ n2. α + n2 . ψ2 n1α + n1ψ 1 − n 2 α n = 1 ⋅ (α + ψ 1 ) − α n2 n2 ⇒ψ2 = ⇒ ψ2 = ⇒ φ2 = n n1 Ψ 1 + 1 − 1 . α n2 n2 e) 80 m/s ALTERNATIVA E Solução: 15. A figura mostra dois alto-falantes ITA 2007 / ⋅ v2 M / ⋅g⋅h = M / ⋅ c ⋅ ∆θ +M 2 ⇒V= = 2 ⋅ ( c ⋅ ∆θ − g ⋅ h = 2 ⋅ ( 4000 ⋅ 1 − 10 ⋅ 80 6400 = 80m / s ALTERNATIVA E 13. Numa planície, um balão meteorológico com um emissor e re- ceptor de som á arrastado por um vento forte de 40 m/s contra a base de uma montanha. A freqüência do som emitido pelo balão é de 570 Hz e a velocidade de propagação do som no ar é de 340 m/s. Assinale a opção que indica a freqüência refletida pela montanha e registrada no receptor do balão. a) 450 Hz b) 510 Hz c) 646 Hz d) 722 Hz e) 1292 Hz Solução: Temos uma situação com 2 etapas do efeito Doppler. alinhados e alimentados em fase por um amplificador de áudio na freqüência de 170 Hz. Considere seja desprezível a variação do som de cada um dos alto-falantes com a distância e que a velocidade do som é de 340 m/s. A maior distância entre dois máximos de intensidade da onda sonora formada entre os alto-falantes é igual a: a) 2m b) 3m c) 4m d) 5m e) 6m Solução: Referencial do balão. Etapa 1: Fonte (balão) Receptor (montanha) . λ= ← 40 m/s 380 Vs + VOB = 570 ⋅ = f1 340 Vs FR = Fo . V 340 = = 2M F 170 (7 − X ) = X + N ⋅ λ = 7 − 2 X = N ⋅ 2 ⇒X= Etapa 2: Nesta etapa os papeis fonte/receptor se invertem. Vs 340 38 34 = f1 ⋅ = 570 ⋅ ⋅ = 722Hz Vs ⋅ VF 300 34 30 F2 = F1 . ALTERNATIVA D 7 − 2N =X Xmin MIN= − 0,0,5 5m(nm −3) 2 Por simetria Xmáx = 6,5m (a 0,5 m da fonte 2) ⇒D = 6,5-0,5 = 6m ALTERNATIVA E 14. A figura mostra um raio de luz propagando-se num meio de índice 16. O circuito da figura é composto de duas resistências, R de refração n1 e transmitido para uma esfera transparente de raio R e índice de refração n2. Considere os valores dos ângulos α, φ1 e φ2 muito pequenos, tal que cada ângulo seja respectivamente igual à sua tangente e ao seu seno. O valor aproximado de φ2 é de: a) φ2= n1 (φ1 - α). n2 b) φ2= n1 (φ1+ α). n2 n1 n φ + 1 − 1 α. n 2 1 n2 n1 d) φ2 = φ n2 1 c) φ2= e) φ2 = n1 φ+ n2 1 n1 −1 α n 2 103.Ω e R2 = 1,5 x 103Ω, respectivamente, e de dois capacitores, de capacitâncias C1 = 1,0 x 10-9F e C2 = 2,0 x 10-9F, respectivamente, além de uma chave S, inicialmente aberta. Sendo fechada a chave S, a variação da carga ∆Q no capacitor de capacitância C1, após determinado período, é de: a) -8,0 x10-9 C. c) -4,0 x 10-9C. d) +4,0 x 10-9C e) +8,0 x10-9C Solução: Situação inicial: Não há corrente alguma e ambos os capacitores estão submetidos a uma DDP=10v in ic ia l Ψ1 →Q1 Ψ2 α }h n1 . sen(α + ψ1) = n2 .sen(α + ψ2) 4 = 1,0 x b) -6,0 x 10-9C Solução: α 1 f in a l = C1.V 1 = 10-9.10 = 10-8.C Situação final: Corrente atravessa os resistores: i= U R 10 = 2,5.10 3 = 4.10-3A Solução: O potencial no capacitor é dado por: B → V 1f i n a l = R1. i = 103.4.10-3 = 4V ⇒ Q 1in ic ia l = C1. V 1f i n a l = 4.10-9C ⇒∆Q = -6.10-9C ALTERNATIVA D v θ 17. No circuito da figura, têm-se as resistências R, R e R e as fontes a) i = ( V1R 2 − V 2 R 1 ) (R 1R 2 + R R 2 + R R 1 ) 2 + V 2R 1 ⇒q.R.B = m.v.senθ 2πR m m d=N.V.cosθ.T ⇒ d = N.V.cosθ.2π. qB d.q.B = N.(2πmV.cosθ) ALTERNATIVA A 19. Considere uma sala à noite do campo apenas por uma lâmpada Solução: R1 R2 I2 =i-i1 R i V1 V2 I = i1 + i2 o = v 1 − R 1 ⋅ i1 − R ⋅ i o = v 2 − R 2 ⋅ ( i − i1 ) − R ⋅ i (R + R 2 ) ⋅ i = V 2 + R 2 ⋅ i = i1 = −R ⋅ i + V i R1 V 2 R 1 = R 2 R I + R 2 ⋅ VI R1 ⇒(RR1 = R1R2 + RR2) . i = V2Ri + V1R2 i= ⋅ sen θ R qRB ( V 2 R 1 − V 1R 2 ( R 1R 2 + R R 2 + R R 1 ) i1 2 = = T = 2π ⋅ V.senθ = m T qB Composição: d) i = ( R R + R R + R R ) 1 2 2 1 e) i = m ⋅V Movimento uniforme em X: ( V 1R 1 − V 2 R 2 ) ( R 1R 2 + R R 2 + R R 1 ) ( V 1R Movimento Circular no plano yz: q.v.senθ.B= ( V 1R 1 + V 2 R 2 b) i = ( R R + R R R R ) 1 2 2 1 c) i = x 2 ITA 2007 V1 e V2 aterradas. A corrente i indicada é: 1 V 2R 1 + V1 R 2 RR1 + R1 R 2 + RR 2 ALTERNATIVA D 18. A figura mostra uma partícula de massa m e carga q > 0, numa região com campo magnético constante e uniforme, orientado positivamente no eixo x. A partícula é então lançada com velocidade inicial no plano xy, formando o ângulo θ indicado, e passa pelo ponto P, no eixo x, a uma distância d do ponto de lançamento. Assinale a alternativa correta. a) O produto d q B deve ser múltiplo de 2π m v cos θ. b A energia cinética da partícula é aumentada ao atingir o ponto P. c) Para θ = 0, a partícula desloca-se com movimento uniformemente acelerado. d) A partícula passa pelo eixo x a cada intervalo de tempo igual a m/qB. e) O campo magnético não produz aceleração na partícula. fluorescente. Assinale a alternativa correta. a) A iluminação da sala é proveniente do campo magnético gerado pela corrente elétrica que passa na lâmpada. b) toda potência da lâmpada é convertida em radiação visível. c) a iluminação da sala é um fenômeno relacionado a ondas eletromagnéticas originadas da lâmpada. d) A energia de radiação que ilumina a sala é exatamente igual à energia elétrica consumida pela lâmpada. e) A iluminação da sala deve-se ao calor dissipado pela lâmpada. Solução: ALTERNATIVA C 20. O átomo de hidrogênio no modelo de Bohr é constituído de um elétron de carga – e a massa m, que se move em órbitas circulares de raio r em torno do próton, sob a influência da atração coulombiana. O raio r é quantizado, dado por r = n 2 a o, onde ao é o raio de Bohr e n = 1, 2, .... O período orbital para o nível n, envolvendo a permissividade do vácuo ε0, é igual a a) e/(4πa 0 n 3 ε 0 ma 0 ) b) (4πa 0n3 ε 0ma 0 ) / e c) ( πa 0n3 πε 0ma 0 ) / e d) (4πa 0n3 πε 0ma 0 ) / e e) (4πa 0n 3 πε 0ma 0 ) Solução: r = n².ao 2 1 c 2 m 2πr 1 c 2 r ⋅ 4π2 ⋅ r 2 ⋅ = ⋅ ⋅ = ⇒ 4πεo r2 r T 4πεo m T2 T2 = T= 16 ⋅ π3 ε o ⋅ mr 3 c2 = 16 ⋅ π3 ⋅ ε o ⋅ m ⋅ n 6 ⋅ a3o c2 4 ⋅ π ⋅ n³ ⋅ a o ⋅ π.ε o ⋅ m ⋅ a o c ALTERNATIVA D 5 ITA 2007 21. Equipado com um dispositivo a jato, o homem-foguete da figura cai livremente do alto de um edifício até uma altura h, onde o dispositivo a jato é acionado. Considere que o dispositivo forneça uma força vertical para cima de intensidade constante F. Determine a altura h para que o homem pouse no solo com velocidade nula. Expresse sua resposta como função da altura H, da força F, da massa m do sistema homem-foguete e da aceleração da gravidade g, desprezando a resistência do ar e a alteração da massa m do acionamento do dispositivo. Solução: τR = ∆Ec ⇒ m.g.H – F . h = 0 ⇒ h= Solução: Conservação da energia para o parafuso: mv 02 −GMm −GMm 1 1 / / + = ⇒ V02 = 2GM − R 2 (h + R) R R + h 2GM ⋅ h ⋅ ⇔ v0 = R(R + h) v0 = 2GM 1 . ∗ R2 1 1 + h R Mas, na superfície da terra, segue que: g= GM ** R2 Substituindo ** em *: v 0 = 2g ⋅ m.g.H F Temos apenas duas forças (constantes) realizando trabalho. 22. Um corpo de massa m e velo- cidade V0 a uma altura h desliza sem atrito sobre uma pista que termina em forma de semi-circunferência de raio r, conforme indicado na figura. Determine a razão entre as coordenadas x e y do ponto P na semicircunferência, onde o corpo perde o contato com a pista. Considere a aceleração da gravidade g. 1 1 1 + h R 24. Um sistema massa-molas é constitu- ído por molas de constantes k1 e k2, respectivamente, barras de massas desprezíveis e um corpo de massa m, como mostrado na figura. Determine a freqüência desse sistema. Solução: k2 k2 k2 3k2 k1 k1 2k1 m Ep=0 2 m /v m / ⋅ v0 m =m / ⋅g⋅h + / ⋅g⋅y + 2 2 2 p 2 p mv r Nota. ⇒vp2 = r ⋅ g⋅ senθ = g⋅ y (2) 2 g ⋅ h + v 02 3g k eq Logo, como ω = ω= 6k1k 2 2k + 3k 2 1 m Molas em série: v2 3 ( 2 ) e m ( 1) ⇒ g ⋅ h + 0 = ⋅g⋅y 2 2 m , vem : 2 .dI .V V 2 − VS 2 2 .d2 . = V − VS V .VS V 2 VS 2 Molas em paralelo: keq = k(1) + k(2) + ... + k(n) 25. A figura mostra uma bolinha de (3 ) Por Pitágoras temos: 2 2gh + v02 ⇒ x = 1+ 3rg x = r2 + y2 = r2 + 3g 2gh + v2 y 0 23. Lançado verticalmente da Terra com velo- cidade inicial V0, um parafuso de massa m chega com velocidade nula na órbita de um satélite artificial, geoestacionário em relação à Terra, que se situa na mesma vertical. Desprezando a resistência do ar, determine a velocidade V0 em função da aceleração da gravidade g na superfície da Terra, raio da Terra R e altura h do satélite. 6 m (1) No ponto P não há força normal: ⇒ y = m 6k 1k 2 = k eq ⋅ 2k 13k 2 Conservação de energia entre o ponto inicial e final implica: m⋅ g⋅ senθ = ⇔ ⇔ Solução: massa m = 10g presa por um fio que a mantém totalmente submersa no líquido (2), cuja densidade é cinco vezes a densidade do líquido (1), imiscível, que se encontra acima. A bolinha tem a mesma densidade do líquido (1) e sua extremidade superior se encontra a uma profundidade h em relação à superfície livre. Rompido o fio, a extremidade superior da bolinha corta a superfície livre do líquido (1) com velocidade de 8,0 m/s, h1 = 20cm, e despreze qualquer resistência ao movimento de ascensão da bolinha, bem como o efeito da aceleração sofrida pela mesma ao atravessar a interface dos líquidos. Determine a profundidade de h. Solução: d2 = 5 . d1 d1 md d 1 qE = . .∆Tx 2 ⇒ Atx 2 = 2 2 m qE Na vertical m d2 ⇒ Fr = 4 ⋅ m /g=m / a ⇒ a = 40m / s Mas ∆ty = ∆tx ⇒ h = v2 82 +h= + 0,2 a 2 ⋅ 40 2 mgd 2qE Para 1 partículas: 2 Aplicando Torricelli entre h e h, temos: v 2 = v 02 + 2 ⋅ a ⋅ (h − h1 ) ⇒ h = 1 g∆ty 2 2 Wp = mgh = (mg) 2 d 2qE ITA 2007 Fr = m ⋅ a E–p=m⋅a E = d2 ⋅ vOL ⋅ g = 5 ⋅ d1 ⋅ vOL ⋅ g = 5 ⋅ m ⋅ g P=m⋅g h= Logo, para 2 partículas: 2 Wtotal = 2Wp = (mg) d 2qE ⇒ h1 = 1,0m 26. Um raio de luz de uma lanterna acesa em A ilumina o ponto B, ao ser refletido por um espelho horizontal sobre a semi-reta DE da figura, estando todos os pontos num mesmo plano vertical. Determine a distância entre a imagem virtual da lanterna A e o ponto B. Considere AD = 2m, BE = 3m e DE = 5m. Solução: B A 3m 2m D 28. Sabe-se que a máxima transferência de energia de uma bateria ocorre quando a resistência do circuito se iguala à resistência de carga Rc varia na faixa 100Ω ≤ Rc ≤ 400Ω. O circuito possui um resistor variável, Rx, que é usado para o ajuste da máxima transferência de energia. Deter- mine a faixa de valores de Rx para que seja atingido o casamento de resistência do circuito. Solução: A associação E Rc 20 2m 2m 5m Rx (Imagem Virtual) Tem que resultar em 100Ω, par que, assoviado em paralelo com o outro resistor de 100Ω resulte numa REQ = 50Ω. AB 2 =52 +52 ⇒ AB = 5 2m 27. Duas cargas pontuais +q e –q, de massas iguais m, encontram- se inicialmente na origem de um sistema cartesiano xy e caem devido ao próprio peso a partir do repouso, bem como devido à ação de um campo elétrico horizontal e uniforme E , conforme mostra a figura. Por simplicidade, despreze a força coulombiana atrativa entre as cargas e determine o trabalho realizado pela força peso sobre as cargas ao se encontrarem separadas entre si por uma distância horizontal d. Solução: 20 + Rc // Rx = 100Ω ⇒ Rc // Rx = 80Ω Caso 1: Rc = 100Ω 80 ⇒ 100R x = 8000 + 80Rx 2Rx = 800 ⇒ Rx = 400Ω Caso 2: Rc = 400Ω 400 . Rx = 32000 + 80Rx ⇒ 320 Rx = 32000 ⇒ Rx = 100Ω Solução: 100Ω ≤ Rx ≤ 400Ω 29. A figura mostra uma região da superfície quadrada de lado L na + - x d E 1 2 1 2 y Na horizontal FEL = qE FEL = FR = m . ax ⇒a x = qE m Para uma das partículas: qual atuam campos magnéticos B1 e B2 orientados em sentidos opostos e de mesma magnitude B. Uma partícula de massa m e carga q > 0 é lançada no ponto R com velocidade perpendicular às linhas dos campos magnéticos. Após um certo tempo de lançamento, a partícula atinge o ponto S e a ela é acrescentada uma outra partícula em repouso, de massa m e carga –q (choque perfeitamente inelástico). Determine o tempo total em que a partícula de carga q > 0 abandona a superfície quadrada. Solução: r v x Fcp R S 2m, v 2 7 ITA 2007 Fcp = Fm mωv = qBv ⇒m ∴ 2π = q⋅B T T mπ = (tempo para chegar ao ponto s) 2 q⋅B Em s, pelo princípio da concentração das cargas elétricas: q + ( −q) = qFinal ⇒ qFinal = 0 Conservação da quantidade de movimento: mv = 2mv saída ⇒ v saída = v 2 Tempo no Mov. Retilíneo L v L = ⋅ ∆t ⇒ ∆t = 2 2 v Tempo Total: ∆t total = πm L + qB v 30. Aplica-se instantaneamente uma força a um corpo de massa m = 3,3kg preso a uma mola, e verifica-se que este passa a oscilar livremente com a freqüência angular ω = rad/s. Agora, sobre esse mesmo corpo preso à mola, mas em repouso, faz-se incidir um feixe de luz monocromática de freqüência f = 500 x 1012 Hz, de modo que toda a energia seja absorvida pelo corpo, o que acarreta uma distensão de 1mm da sua posição de equilíbrio. Determine o número de fótons contido no feixe de luz. Considere a constante de Planck h = 6,6 x 10-34 J s. Solução: k m fótons Tem-se que: k = mω2 ⇒ k = 3,3 x 102 ⇒ k = 330N/m Situação 2: Conservação da energia: kkk ∆∆∆ xxx222 kkk ∆∆∆ xxx222 330 330 330xx(x(11 (1 ⋅⋅10 ⋅10 10−−3−3)3)2)22 n⋅⋅hf nm=== nm=== m m m ⋅hfhf=== ⇒ ⇒ ⇒m m ∴ ∴ ∴m m −34 34 14 14 14 hf hfhf 222 222 222 xxx 66,6,66,6⋅⋅10 ⋅10 10−−34 xxx 555⋅⋅10 ⋅10 10 n = 5 ⋅ 1014 fótons 8