Q T-1 Partículas do Sol Pág. 1 de 2 (Pontos Totais: 10) Fótons da superfície do Sol e neutrinos de seu centro podem nos dar informações sobre as temperaturas solares e também confirmam que o Sol brilha por conta de reações nucleares. Ao longo desse problema, use a massa do Sol como πβ¨ = 2,00×10!" kg, seu raio, π β¨ = 7,00×10! m, sua luminosidade (energia de radiação emitida por unidade de tempo), πΏβ¨ = 3,85×10!" W, e a distância TerraSol, πβ¨ = 1,50×10!! m. Nota: (i) π₯πππ₯ ππ₯ = π₯ 1 β π2 π (ii) π₯2 πππ₯ ππ₯ = (iii) π₯3 πππ₯ ππ₯ = π₯2 π πππ₯ + constante 2π₯ 2 β π2 + π3 πππ₯ + constante π₯3 π β 3π₯2 π2 6π₯ 6 + π3 β π4 πππ₯ + constante A Radiação do Sol : A1 Admita que o Sol irradia como um corpo negro perfeito. Use esse fato para calcular a temperatura, πs , na superfície solar. 0.3 O espectro da radiação solar pode ser bem aproximado pela lei de distribuição de Wien. De acordo com o mencionado, a energia solar incidente em qualquer superfície da Terra por unidade de tempo e por unidade de intervalo de frequência, π’(π), é dado por ! π β¨ 2πβ π’ π = π΄ ! ! π ! exp(ββπ/πB πs ), πβ¨ π onde π é a frequência e π΄ é a área da superfície normal à direção da radiação incidente. Agora, considere uma célula solar que consiste de um disco fino de material semicondutor de área, π΄, colocado perpendicularmente à direção dos raios solares. A2 Usando a aproximação de Wien, expresse a potência de radiação solar total, πin , incidente na superfície da célula solar, em termos de π΄, π β¨ , πβ¨ , πs e das constantes fundamentais π, β, πB . 0.3 A3 Expresse o número de fótons, πΞ³ (π), por unidade de tempo e por unidade de intervalo de frequência, incidentes na superfície da célula solar, em termos de π΄, π β¨ , πβ¨ , πs , π e das constantes fundamentais π, β, πB . 0.2 O material semicondutor da célula solar possui uma banda de energia (βband gapβ) de energia, πΈg . Nós assumimos o seguinte modelo: todos os fótons de energia πΈ β₯ πΈg excitam um elétron através da banda de energia. Esse elétron contribui com energia, πΈg , como energia útil de saída, e o excesso de energia é dissipado como calor (não convertida em energia útil). A4 Defina π₯g = βπg /πB πs onde πΈg = βπg . Expresse a potência útil de saída da célula, πout , em termos de π₯g , π΄, π β¨ , πβ¨ , πs e constantes fundamentais π, β, πB . 1.0 A5 Expresse a eficiência, π, dessa célula solar em termos de π₯g . 0.2 A6 Construa um esboço qualitativo do gráfico de π versus π₯g . Os valores em π₯g = 0 and π₯g β β devem estar claramente mostrados. Qual a inclinação de π(π₯g ) em π₯g = 0 e π₯g β β? 1.0 A7 Seja π₯! o valor de π₯g para o qual π é máximo. Obtenha a equação cúbica para π₯! . Estime o valor de π₯! dentro de uma precisão de ±0.25. Então calcule π(π₯! ). 1.0 A8 A banda de energia do silício puro é πΈg = 1,11 eV. Calcule a eficiência, πSi , de uma célula solar de silício usando esse valor. 0.2 No final do século dezenove, Kelvin e Helmholtz (KH) propuseram uma hipótese para explicar como o sol brilha. Eles postularam que, iniciando como uma nuvem muito grande de matéria de massa, πβ¨ , e Q T-1 Pág. 2 de 2 densidade desprezível, o Sol tem diminuído de tamanho continuamente. O brilho do Sol seria então devido à liberação de energia gravitacional através dessa lenta contração. A9 Vamos assumir que a densidade da matéria é uniforme dentro do Sol. Encontre a energia potencial gravitacional total, Ξ©, do Sol no presente, em termos de G, πβ¨ e π β¨ . 0.3 A10 Estime o tempo máximo possível, πKH (em anos), em que o Sol tem brilhado, de acordo com a hipótese de KH. Assuma que a luminosidade do Sol ficou constante durante esse período. 0.5 O πKH calculado acima não coincide com a idade do sistema solar estimada por estudos de meteoritos. Isso mostra que a fonte de energia do Sol não pode ser puramente gravitacional. B Neutrinos do Sol: Em 1938, Hans Bethe propôs que a fusão nuclear do hidrogênio em hélio no centro do Sol é a fonte de sua energia. A reação nuclear resultante é: 4 !H βΆ !He + 2e! + 2πe Os neutrinos eletrônicos, πe , produzidos nessa reação podem ser considerados sem massa. Eles escapam do Sol e a detecção deles na Terra confirma a ocorrência de reações nucleares dentro do Sol. A energia carregada pelos neutrinos pode ser desprezada neste problema. B1 Calcule o fluxo de densidade do número de neutrinos, Ξ¦! , chegando na Terra, em unidade de m!! s!! . A energia liberada na reação acima é βπΈ = 4,0 π₯ 10!!" π½. Assuma que a energia irradiada pelo Sol é inteiramente devido a esta reação. 0.6 Viajando do centro do Sol para a Terra, alguns dos neutrinos eletrônicos, π! , são convertidos em outros tipos de neutrinos, πx . A eficiência do detector para detectar πx é 1/6 da sua eficiência para detectar πe . Se não houver nenhuma conversão de neutrinos, esperamos detectar uma media de π! neutrinos por ano. No entanto, devido à conversão, uma media de π! neutrinos (πe e πx combinados) são realmente detectados por ano. B2 B3 Em termos de π! π π! , calcule que fração, π, de πe é convertida em πx . Para detectar neutrinos, grandes detectores preenchidos com água são construídos. Embora as interações de neutrinos com o material sejam muito raras, ocasionalmente eles colidem com os elétrons, arrancando-os das moléculas de água no detector. Esses elétrons energéticos se movem através da água com altas velocidades, emitindo radiação eletromagnética no processo. Desde que a velocidade de tal elétron seja maior que a velocidade da luz na água (índice de refração, π), essa radiação, chamada radiação Cherenkov, é emitida no formato de um cone. Admita que o elétron arrancado pelo neutrino perca energia por unidade de tempo a uma taxa constante πΌ, enquanto ele viaja através da água. Se esse elétron emite radiação Cherenkov por um tempo, βπ‘, determine a energia fornecida para esse elétron (πΈfornecida ) pelo neutrino, em termos de πΌ, βπ‘, n, πe e π. (Admita que o elétron estava em repouso antes da interação com o neutrino.) 0.4 2.0 A fusão de H em He dentro do Sol ocorre em vários passos. Núcleos de !Be (massa de repouso, πBe ) é produzido em um desses passos intermediários. Subsequentemente, ele pode absorver um elétron, produzindo um núcleo de !Li (massa de repouso, πLi < πBe ) e emitindo um πe . A reação nuclear correspondente é: ! Be + e! βΆ ! Li + πe Quando um núcleo de Be (πBe = 11.65×10!!" kg) está em repouso e absorve um elétron também em repouso, o neutrino emitido tem energia πΈΞ½ = 1.44×10!!" J. Entretanto, os núcleos de Be estão em movimento térmico aleatório devido à temperatura πc no centro do Sol, e agem como fontes de neutrino em movimento. Como resultado, a energia dos neutrinos emitidos flutua com um valor quadrático médio (rms) βπΈ!"# . B4 Se βπΈ!"# =5.54×10!!" J, calcule a velocidade quadrática média do núcleo de Be, πBe e então estime πc . (Dica: βπΈ!"# depende da componente da velocidade quadrática media ao longo da linha de visão). 2.0