Ondas Sonoras
e
Ondas Electromagnéticas
As perturbações provocadas pelo
tambor necessitam de um meio
material (o ar) para se propagarem. O
meio de propagação pode ser
gasoso, líquido ou sólido.
Quando o som se propaga no ar,
podemos ouvi-lo.
Quando se faz vácuo, o som não
se propaga.
O espaço pode ser considerado vazio.
No entanto, a luz proveniente do Sol
e das estrelas chega até nós, o que
quer dizer que a luz pode propagar-se
no vazio e nos meios materiais.
Natureza das ondas
Ondas mecânicas
As ondas numa mola, à superfície da
água e as ondas sonoras são
exemplos de ondas mecânicas.
As ondas mecânicas são originadas
por deformações de uma região de
um meio elástico e, para se
propagarem, necessitam de um meio
material.
Ondas electromagnéticas
Podem propagar-se no vácuo e nos meios
materiais.
Velocidade de propagação
A perturbação efectua um
deslocamento num determinado
intervalo de tempo. Podemos
atribuir-lhe uma velocidade de
propagação.
x
v
t
A onda propaga-se na horizontal, mas
Faísca apenas se move na vertical.
A velocidade de propagação das ondas mecânicas depende,
Fundamentalmente, das propriedades físicas do meio de
propagação e não da quantidade de energia transferida durante
a mesma.
Características de uma onda
Uma oscilação completa corresponde ao intervalo de tempo necessário
para que uma onda periódica repita as suas características. A este
intervalo de tempo chama-se período e representa-se por Τ.
A frequência indica quantas oscilações ocorrem por intervalo de tempo.
A unidade de frequência do Sistema Internacional é o hertz.
A distância entre dois pontos consecutivos em fase na mesma onda
chama-se comprimento de onda.
Equação de onda
Uma onda harmónica resulta de perturbações originadas por oscilações em torno
de uma posição de equilíbrio através de um tipo de movimento que recebe o nome
de movimento harmónico simples (MHS).
O movimento harmónico simples pode ser entendido como a projecção no eixo dos
yy de um movimento circular uniforme.
A figura refere-se ao movimento circular e uniforme, um movimento periódico.
Considerando a projecção no eixo dos yy do movimento circular, pode estabelecerse a elongação do sinal sinusoidal em função da fase (φ) em que o movimento se
encontra através da equação
y  A sin 
y  Asin(t )

Equação de uma função periódica
Equação das elongações do movimento harmónico
simples em função do tempo
Pulsação ou frequência angular
Em cada período (T), a fase percorre 2π rad. Pode então
relacionar-se a frequência angular com o período da
oscilação através da expressão
Uma vez que o período e a frequência são inversamente
proporcionais ( ), a frequência angular também se relaciona
com a frequência pela expressão