Mecânica dos Fluidos
(c) Prof. Fabio Oliveira
Colégio Energia - Barreiros
February 18, 2014
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Mecânica dos Fluidos
Introdução: o caso do Titanic
O tamanho do Titanic, em comparação à outros veı́culos.
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Mecânica dos Fluidos
Introdução: o caso do Titanic
A partida de Southampton, Inglaterra, com destino à cidade de
Nova Iorque. Quarta feira, 10 de abril de 1912.
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Mecânica dos Fluidos
Introdução: o caso do Titanic
Rota e localização atuais.
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Mecânica dos Fluidos
Introdução: o caso do Titanic
Naufrágio: noite de 14 de abril de 1912.
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Introdução: o caso do Titanic
Iceberg próximo ao local do naufrágio: 15 de abril de 1912
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Mecânica dos Fluidos
Introdução: o caso do Titanic
Estado atual da proa
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Introdução: o caso do Titanic
Estado atual da popa
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Mecânica dos Fluidos
O que é um fluido?
1 – Substância que pode escoar.
2 – Não pode suportar tensões de cisalhamento
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Hidrostática e Hidrodinâmica
Hidrostática é o estudo de fluı́dos em repouso.
Hidrodinâmica é o estudo de fluı́dos em movimento.
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Densidade e massa especı́fica
A densidade é o quociente entre a massa e o volume de um corpo:
d=
m
V
d → kg /m3
A massa especı́fica é o quociente entre a massa e o volume de uma
substância:
µ=
m
V
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µ → kg /m3
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Densidade e massa especı́fica
A densidade é o quociente entre a massa e o volume de um corpo:
A massa especı́fica é o quociente entre a massa e o volume de uma
substância:
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Densidade e massa especı́fica
Peso especı́fico:
Definido com peso dividido pelo volume de uma substância:
ρ=
P
V
ρ=
mg
V
ρ=
m
Vg
ρ = µg
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Densidade e massa especı́fica
Algumas densidades na natureza.
d=
m
V
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d → kg /m3
Mecânica dos Fluidos
Estudo de caso: O submarinos 941 Akula (Thyphoon)
Submarino TK-208 Dmitry Donsky (Outubro Vermelho).
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Estudo de caso: O submarinos 941 Akula (Thyphoon)
Submarino TK-208 Dmitry Donsky (Outubro Vermelho).
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Estudo de caso: O submarinos 941 Akula (Thyphoon)
A densidade é o quociente entre a massa e o volume de um corpo:
d=
m
V
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d → kg /m3
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Estudo de caso: O submarinos 941 Akula (Thyphoon)
A densidade é o quociente entre a massa e o volume de um corpo:
d=
m
V
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d → kg /m3
Mecânica dos Fluidos
Estudo de caso: Balão de gás
A densidade é o quociente entre a massa e o volume de um corpo:
d=
m
V
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d → kg /m3
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Estudo de caso: Óleo bifásico
A densidade é o quociente entre a massa e o volume de um corpo:
d=
m
V
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d → kg /m3
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1a Lista de exercı́cios
Páginas 04 à 05:
01; 03; 05; 07; 08; 13.
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Pressão
A pressão é um escalar definido como sendo o quociente entre o
módulo da força sobre uma área.
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: faca, lápis e sapatos para a neve
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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Mecânica dos Fluidos
p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: faca, lápis e sapatos para a neve
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: faca, lápis e sapatos para a neve
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: Veı́culos com lagartas
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: Veı́culos com lagartas
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: Veı́culos com lagartas
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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Mecânica dos Fluidos
p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: Veı́culos com lagartas
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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Mecânica dos Fluidos
p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: Veı́culos com lagartas
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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Mecânica dos Fluidos
p → kg · m−1 s −2
Estudo de caso: faquires
p=
F
A
p → N/m2
p → kg · ms −2 /m2
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p → kg · m−1 s −2
O experimento de Torricelli e a pressão atmosférica
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O experimento de Torricelli e a pressão atmosférica
1atm = 76cmHg = 760mmHg = 105 N/m2 = 105 Pa
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Teorema de Stevin
fB = fA + P
p=
mas se µ =
m
V
F
A
F = pA
pB A = pA A + mg
, m = µV e V = Ah então:
pB A = pA A + µAhg → pB = pA + µgh
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Teorema de Stevin
Se o ponto A estiver na supefı́cie do lı́quido, a pressão pA
corresponderá a pressão atmosférica. Assim, teremos então:
pB = pA + µgh → pB = patm + µgh
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Teorema de Stevin para lı́quido de várias fases não
miscı́veis (imiscı́veis)
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Teorema de Stevin para lı́quido de várias fases não
miscı́veis (imiscı́veis)
A pressão total no fundo do recipiente contendo vários lı́quidos
imiscı́veis (neste exemplo, apenas dois) é dada como a soma das
pressões devidas a cada fase: pB = p1 + p2 + ... + pn →
pB = µ1 gh1 + µ2 gh2 + ... + µn ghn
Neste caso, teremos: → pB = µ1 gh1 + µ2 gh2
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2a Lista de exercı́cios
Páginas 09 à 12:
14; 15; 17; 19; 21; 24.
Página 15:
26; 27.
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Vasos comunicantes
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Vasos comunicantes
Em um sistema de vasos comunicantes, à profundidades iguais, as
pressões serão iguais.
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Vasos comunicantes
Em um sistema de vasos comunicantes, à profundidades iguais, as
pressões serão iguais.
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Estudo de caso: mangueiras de nı́vel na construção civil
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Estudo de caso: sifão
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Estudo de caso: vaso sanitário
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Estudo de caso: ralo
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Estudo de caso: ralo
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Princı́pio de Pascal
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Princı́pio de Pascal
p=
F
A
→ pi = po →
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pi
Ai
=
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po
Ao
Estudo de caso: retroescavadeira
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Estudo de caso: elevador de posto de gasolina
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Estudo de caso: exterminador do futuro
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Estudo de caso: exterminador do futuro
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Estudo de caso: exterminador do futuro
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3a Lista de exercı́cios
Páginas 15 à 17:
29; 30; 32; 36; 38.
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Princı́pio de Arquimedes
”Um corpo parcialmente ou totalmente imerso em um lı́quido,
sofre uma força para cima, igual ao peso do volume de lı́quido
deslocado pelo corpo”
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Princı́pio de Arquimedes
E = Pliq → E = mliq g mas µ =
mliq
V
e mliq = µV
Conclusão E = µgV
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Princı́pio de Arquimedes: corpo parcialmente imerso
µcorpo
µliquido
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=
Vsubmerso
Vtotal
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Estudo de caso: petroleiro
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Estudo de caso: mármore por ouro na Florianópolis
colonial
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Estudo de caso: treinamento de cosmonautas
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4a Lista de exercı́cios
Páginas 20 à 24:
41; 44; 45; 46; 54; 56.
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Conclusão: o que de fato aconteceu com o Titanic.
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